Вектор Римана — Зильберштейна

Вектор Римана — Зильберштейна (РЗ) — комплекснозначный трёхмерный вектор, описывающий электромагнитное поле:

\mathbf {F} =\mathbf {E} +i\mathbf {H} ,~\mathbf {F} \in \mathbb {C} ^{3}

,

где $\mathbf {E} ,\mathbf {H}$ — напряжённости электрического и магнитного полей. $\mathbf {E} ,\mathbf {H} \in \mathbb {R} ^{3}$ . Здесь используется система единиц, в которой скорость света $c=1$ . Открыт Л. Сильберштейном^[англ.].

Вектор Римана — Зильберштейна как функция

Естественным языком описания поля с использованием вектора Римана — Зильберштейна служит бикватернионный формализм, хотя возможны и другие формулировки. Вектор Римана — Зильберштейна определён для данного поля в каждой точке пространства и времени, то есть является функцией пространственно-временной переменной $Z$ :

\mathbf {F} =\mathbf {F} (Z),~Z=(t,\mathbf {r} )

.

$Z$ — бикватернион, составленный из временной $t$ и пространственной $\mathbf {r}$ переменных.

Свободное поле

Свободное от зарядов и токов электромагнитное поле, представляющее собою свет, описывается изотропным вектором (нульвектором) Римана — Зильберштейна:

\mathbf {F} =\mathbf {E} +i\mathbf {H} ,~\mathbf {F} ^{2}=0

.

Вещественная и мнимая составляющие такого нульвектора, представляющие собой напряжённости электрического и магнитного полей, взаимно-ортогональны и равны по величине:

\mathbf {E} \perp \mathbf {H} ,~E=H

.

Плотность энергии-импульса поля

Бикватернион четырёхмерной плотности энергии-импульса электромагнитного поля выражается в виде квадратичной вещественнозначной (эрмитовой) формы от этого поля:

K=(w,\mathbf {S} )={1 \over 2}\mathbf {F} \mathbf {F} ^{*}

.

Уравнения Максвелла

Аналогом 4-тока в релятивистской бикватернионной алгебре служит бикватернион тока, имеющий в скалярно-векторном представлении следующий вид:

J=4\pi \left(\rho ,\;\mathbf {j} \right).

В бикватернионном представлении уравнения Максвелла выражаются в виде^[1]^[2]:

D\mathbf {F} ={\overline {J}},

где $\mathbf {F} =\mathbf {E} +i\mathbf {H}$ — vектор Римана — Зильберштейна, $D$ — бикватернионный оператор градиента (аналог 4-градиента): $D=(\partial _{t},\nabla )$ .

Доказательство

D\mathbf {F} =(\partial _{t},\nabla )\mathbf {F} =\left(\nabla \cdot \mathbf {F} ,\partial _{t}\mathbf {F} +i\nabla \times \mathbf {F} \right)=\left(\nabla \cdot \mathbf {E} +i\nabla \cdot \mathbf {H} ,\partial _{t}\mathbf {E} +i\partial _{t}\mathbf {H} +i\nabla \times \mathbf {E} -\nabla \times \mathbf {H} \right),~~

{\overline {J}}=4\pi (\rho ,-\mathbf {j} )

D\mathbf {F} ={\overline {J}}~\Leftrightarrow ~{\begin{cases}\nabla \cdot \mathbf {E} +i\nabla \cdot \mathbf {H} =4\pi \rho \\\partial _{t}\mathbf {E} +i\partial _{t}\mathbf {H} +i\nabla \times \mathbf {E} -\nabla \times \mathbf {H} =-4\pi \mathbf {j} \end{cases}}~\Leftrightarrow ~{\begin{cases}\nabla \cdot \mathbf {E} =4\pi \rho \\\nabla \cdot \mathbf {H} =0\\\partial _{t}\mathbf {E} -\nabla \times \mathbf {H} =-4\pi \mathbf {j} \\\partial _{t}\mathbf {H} +\nabla \times \mathbf {E} =0\end{cases}}

Последняя система уравнений и представляет собою уравнения Максвелла. Таким образом, доказана их эквивалентность исходному уравнению в бикватернионах.

История

Термин «вектор Римана-Зильберштейна» был, по-видимому, введён И.Бялиницким-Бирулей^[3].

Примечания

↑ Silberstein, Ludwik (1912). LXXVI. Quaternionic form of relativity. The London, Edinburgh, and Dublin Philosophical Magazine and Journal of Science. 23: 790–809. doi:10.1080/14786440508637276.
↑ Imaeda, K. (1976). A new formulation of classical electrodynamics. Il Nuovo Cimento B Series 11. 32: 138–162. doi:10.1007/BF02726749.
↑ Iwo Bialynicki-Birula. «The beauty of the Riemann-Silberstein vector» (2005)