Гиперболическая ортогональность

Гиперболическая ортогональность — понятие в Евклидовой геометрии. Две линии называются гиперболически ортогональными, когда они являются отражением друг от друга по асимптоте данной гиперболы.

На плоскости часто используются две особые гиперболы:

(A) xy = 1 при y = 0 как асимптота.

При отражении по оси x, линия y = mx становится y = -mx .

В этом случае линии являются гиперболическими ортогональными, если их угловые коэффициенты являются противоположными числами.

(B) x² — y² = 1 при y = x как асимптота.

Для линий y = mx при −1 < m < 1, когда x = 1/m, то y = 1.

Точка (1/m , 1) на линии отражается через y = x в (1, 1/m).

Поэтому отраженная линия имеет наклон 1/m, а угловые коэффициенты гиперболических ортогональных линий — обратные друг для друга.

Отношение гиперболической ортогональности фактически применяется к классам параллельных прямых на плоскости, где любая конкретная линия может представлять класс. Таким образом, для данной гиперболы и асимптоты A пара прямых (a, b) являются гиперболическими ортогональными, если существует пара (c, d) такая, что ${\displaystyle a\rVert c,\ b\rVert d}$, а c — это отражение d через A.

Свойство радиуса, ортогонального к касательной на кривой, расширяется от круга на гиперболу при помощи понятия гиперболической ортогональности.^[1][2]

С момента появления в 1908 году пространства-времени Минковского была введена концепция гиперболически ортогональных к линии времени (касательная к мировой линии) точек в плоскости пространства-времени, для определения одновременности событий относительно заданной линии времени. В исследовании Минковского используется гипербола типа (B).^[3] Два вектора ${\displaystyle x,y,z,t\quad {\text{и}}\quad x_{1},y_{1},z_{1},t_{1}}$ являются нормальными (в смысле гиперболической ортогональности) когда

${\displaystyle c^{2}t\ t_{1}-x\ x_{1}-y\ y_{1}-z\ z_{1}=0.}$

Где c = 1, y и z равны нулю, x ≠ 0, t₁ ≠ 0, то ${\displaystyle {\frac {t}{x}}={\frac {x_{1}}{t_{1}}}}$.

В аналитической геометрии для описания ортогональности используется билинейная форма, причем два элемента ортогональны, когда их билинейная форма обращается в нуль. В плоскости комплексных чисел ${\displaystyle z_{1}=u+iv,\quad z_{2}=x+iy}$, билинейная форма есть ${\displaystyle xu+yv}$, тогда как в плоскости гиперболических чисел ${\displaystyle w_{1}=u+jv,\quad w_{2}=x+jy,}$ билинейная форма есть ${\displaystyle xu-yv.}$

Два вектора z₁ и z₂ в комплексной плоскости, и w₁ и w₂ в гиперболической плоскости называются соответственно евклидово ортогональными и гиперболически ортогональными, если их соответствующие внутренние произведения билинейных форм равны нулю.^[4]

Для данной гиперболы с асимптотой А, ее отражение в А дает сопряженную гиперболу. Любой диаметр исходной гиперболы отражается в сопряженный диаметр^[англ.]. В теории относительности направления, заданные сопряженными диаметрами, берутся в качестве пространственных и временных осей.

Как писал E. Т. Уиттакер в 1910 году, «гипербола не изменяется, если любая пара сопряженных диаметров принимается за новые оси, а новая единица длины берется пропорционально длине любого из этих диаметров».^[5] На этом принципе относительности он затем написал преобразования Лоренца в современной форме с использованием понятия быстрота.

Эдвард Б. Уилсон и Гилберт Н. Льюис разработали концепцию в рамках синтетической геометрии в 1912 году. Они отмечают, что «в нашей плоскости ни одна пара перпендикулярных гиперболически-ортогональных линий не подходит в качестве осей координат лучше, чем любая другая пара»^[1]

Понятие гиперболической ортогональности возникло в аналитической геометрии с учетом сопряженных диаметров эллипсов и гипербол.^[6] Если g и g' представляют собой угловые коэффициенты сопряженных диаметров, то ${\displaystyle gg'=-{\frac {b^{2}}{a^{2}}}}$ в случае эллипса и ${\displaystyle gg'={\frac {b^{2}}{a^{2}}}}$ в случае гиперболы. Если a = b, эллипс представляет собой окружность, сопряженные диаметры перпендикулярны, гипербола — прямоугольная, а сопряженные диаметры — гиперболически ортогональны.

В терминологии проективной геометрии операция взятия гиперболической ортогональной линии есть инволюция. Предположим, что угловой коэффициент вертикальной линии обозначен как ∞, тогда все линии имеют угловой коэффициент в проективно расширенной числовой прямой. Затем, в зависимости от того, какая из гипербол (A) или (B) используется, операция является примером гиперболической инволюции, где асимптота инвариантна.

• G. D. Birkhoff (1923) Relativity and Modern Physics, pages 62,3, Harvard University Press.
• Francesco Catoni, Dino Boccaletti, & Roberto Cannata (2008) Mathematics of Minkowski Space, Birkhäuser Verlag, Basel. See page 38, Pseudo-orthogonality.
• Robert Goldblatt^[англ.] (1987) Orthogonality and Spacetime Geometry, chapter 1: A Trip on Einstein’s Train, Universitext Springer-Verlag ISBN 0-387-96519-X
• J.A. Wheeler; C. Misner; K.S. Thorne. Gravitation (неопр.). — W.H. Freeman & Co, 1973. — С. 58. — ISBN 0-7167-0344-0.