Рівняння руху суцільного середовища

Рівня́ння ру́ху суці́льного середо́вища (англ. Cauchy momentum equation) — векторне рівняння, яке описує баланс імпульсу для суцільного середовища.

Історична довідка

Рівняння руху в загальному вигляді вперше було отримане Коші на початку 1820-х років (коротка публікація у 1823 році^[1], повна публікація побачила світ у 1828 році^[2]).

Загальний вигляд рівняння

У декартовій системі координат три проєкції рівняння руху суцільного середовища мають вигляд^[3]:

$\rho \left({\frac {\partial v_{x}}{\partial t}}+v_{x}{\frac {\partial v_{x}}{\partial x}}+v_{y}{\frac {\partial v_{x}}{\partial y}}+v_{z}{\frac {\partial v_{x}}{\partial z}}\right)={\frac {\partial p_{xx}}{\partial x}}+{\frac {\partial p_{xy}}{\partial y}}+{\frac {\partial p_{xz}}{\partial z}}+\rho F_{x},$

$\rho \left({\frac {\partial v_{y}}{\partial t}}+v_{x}{\frac {\partial v_{y}}{\partial x}}+v_{y}{\frac {\partial v_{y}}{\partial y}}+v_{z}{\frac {\partial v_{y}}{\partial z}}\right)={\frac {\partial p_{yx}}{\partial x}}+{\frac {\partial p_{yy}}{\partial y}}+{\frac {\partial p_{yz}}{\partial z}}+\rho F_{y},$

$\rho \left({\frac {\partial v_{z}}{\partial t}}+v_{x}{\frac {\partial v_{z}}{\partial x}}+v_{y}{\frac {\partial v_{z}}{\partial y}}+v_{z}{\frac {\partial v_{z}}{\partial z}}\right)={\frac {\partial p_{zx}}{\partial x}}+{\frac {\partial p_{zy}}{\partial y}}+{\frac {\partial p_{zz}}{\partial z}}+\rho F_{z},$

де $\rho (x,y,z,t)$ — густина суцільного середовища, $v_{x}(x,y,z,t)$ , $v_{y}(x,y,z,t)$ , $v_{z}(x,y,z,t)$ — проєкції швидкості середовища, $p_{ij}$ — компоненти тензора напружень, $F_{x}(x,y,z,t)$ , $F_{y}(x,y,z,t)$ , $F_{z}(x,y,z,t)$ — компоненти вектора питомих об'ємних сил, що діють на суцільне середовище (питома сила у розрахунку на одиницю маси). Якщо система відліку, що використовується, не є інерційною, то до числа об'ємних сил слід включати сили інерції.

Вирази, що записані у дужках лівих частин рівнянь, є проєкціями прискорення, тому у деякому сенсі рівняння руху можна розглядати як узагальнення другого закону Ньютона для матеріальної точки сталої маси на випадок суцільного середовища.

У довільній криволінійній системі координат рівняння руху запишеться у вигляді^[3]

$\rho \left({\frac {\partial v^{i}}{\partial t}}+v^{k}\nabla _{k}v^{i}\right)=\nabla _{k}p^{ik}+\rho F^{i},\quad i=1,2,3,$

де символ $\nabla _{i}$ означає коваріантну похідну по $i$ -ій координаті, а по повторюваному індексу $k$ робиться сумування від одного до трьох.

Спеціальні форми рівняння

Якщо суцільне середовище перебуває у спокої (відносно обраної системи координат), ${\vec {v}}\equiv 0$ , то рівняння руху перетворюються у рівняння рівноваги

$0={\frac {\partial p_{xx}}{\partial x}}+{\frac {\partial p_{xy}}{\partial y}}+{\frac {\partial p_{xz}}{\partial z}}+\rho F_{x},$

$0={\frac {\partial p_{yx}}{\partial x}}+{\frac {\partial p_{yy}}{\partial y}}+{\frac {\partial p_{yz}}{\partial z}}+\rho F_{y},$

$0={\frac {\partial p_{zx}}{\partial x}}+{\frac {\partial p_{zy}}{\partial y}}+{\frac {\partial p_{zz}}{\partial z}}+\rho F_{z}.$

Частковими випадками рівняння руху є

Рівняння Ейлера (рівняння руху для ідеальної рідини);
Рівняння Нав'є — Стокса (рівняння руху лінійно-в'язкої рідини);
Рівняння Нав'є — Ламе (рівняння руху для малих деформацій лінійно-пружного середовища).

Примітки

↑ Cauchy. Recherches sur l'équilibre et le mouvement intérieur des corps solides, élastiques ou non élastiques // Bulletin de la Société Philomatique. — 1823.
↑ Cauchy. Sur les équations qui expriment les conditions d'équilibre ou les lois du mouvement intérieur d'un corps solide, élastique ou non élastique.
↑ ^а ^б Седов Л. И., 1970.

Джерела

Седов Л. И. Механика сплошной среды. — М. : Наука, 1970. — Т. 1. — 492 с.
Федорченко А. М. Теоретична фізика. Механіка. — К. : Вища школа, 1971. — 272 с.