轉動-振動耦合

本條目存在以下問題，請協助改善本條目或在討論頁針對議題發表看法。 此條目需要精通或熟悉相关主题的编者参与及协助编辑。 (2019年4月10日) 請邀請適合的人士改善本条目。更多的細節與詳情請參见討論頁。 此條目也许满足通用收錄標準、人物、虛構事物或發明研究任一收錄標準，但需要可靠的来源来加以彰显。 (2019年4月10日) 请协助補充可靠来源以改善这篇条目。 此條目没有列出任何参考或来源。 (2019年4月9日) 維基百科所有的內容都應該可供查證。请协助補充可靠来源以改善这篇条目。无法查证的內容可能會因為異議提出而被移除。

旋转振联（Rotational–vibrational_coupling）发生在一物体的转动频率接近其自然共振频率时。例如二個以彈簧相連的物體，以其質心為圓心旋轉，同時彈簧本身週期性延展及壓縮，就可能會有旋转振联的情形。

在旋转振联中，會出現角速度的振荡。当弹簧施加的力使得转动的物质靠近转动中心時，弹簧弹力（向心力）做功，使得储存在弹簧中的应变能转化为物质的动能。因此，角速度会增加。该弹簧施加的力不会一直将转动物质拉近旋转中心。旋转物质靠旋转中心越近，弹簧施加的弹力越弱，物体的速度也在增加。在某一点的物体的速度增加足够多以至于物体开始再次摆动，进入储存应变能的阶段。

在 直升機的设计中必须包含减震装置，因为在特定的角度，旋转振联会引起螺旋桨的速度振动，如果没有减振装置，振动会引起螺旋桨松动，从而导致灾难的发生。

当諧振子在其原点时，系统的所有能量就轉換為动能。 当諧振子离原点最远的时候，系统的所有能量都轉換為势能。在諧振過程中，系统的能量在动能和势能之间来回變換。

實際的弹簧會有摩擦力。对于實際的弹簧，振动将因阻尼而變慢，最终的情况是兩质量体以恒定的距离彼此相互轉動，弹簧的张力恒定。

以下推導的简化條件為：不考虑弹簧本身的质量，该弹簧是理想弹簧；回复力随弹簧延展线性增加。也就是说，回复力与物体离旋转中心的距离成正比。具有这一特征的恢复力被称为簡谐力（harmonic force）。

以下是位置的参数方程，时间的函数，描述旋转質量的运动:

${\displaystyle x=a\cos(\omega t)}$ (1)

${\displaystyle y=b\sin(\omega t)}$ (2)

符号：

${\displaystyle a}$ 是半長轴

${\displaystyle b}$ 是半短轴的一半

${\displaystyle \omega }$

该运动是时间的函数也可以看作是两种圆周运动的向量组合。 参数方程(1)和(2)可以改写为：

${\displaystyle x=\left({\begin{matrix}{\frac {a+b}{2}}\end{matrix}}\right)\cos(\omega t)+\left({\begin{matrix}{\frac {a-b}{2}}\end{matrix}}\right)\cos(\omega t)}$

${\displaystyle y=\left({\begin{matrix}{\frac {a+b}{2}}\end{matrix}}\right)\sin(\omega t)-\left({\begin{matrix}{\frac {a-b}{2}}\end{matrix}}\right)\sin(\omega t)}$

進行坐标变换，减去圆周运动，留下有偏心率的椭圆轨道。偏心中心位于距主轴中心${\displaystyle (a+b)/2}$处：

${\displaystyle x=\left({\begin{matrix}{\frac {a-b}{2}}\end{matrix}}\right)\cos(2\omega t)}$

${\displaystyle y=-\left({\begin{matrix}{\frac {a-b}{2}}\end{matrix}}\right)\sin(2\omega t)}$

Category:动力系统