金斯不稳定性

在恒星形成过程中，当分子云的热压力不足以抵抗引力时，会在引力的作用下发生塌缩，这一现象称为金斯不稳定性，以物理學家詹姆士·金斯為名。在分子云的内部，存在引力和因分子热运动产生的热压力。如果热压力足够高，则微小的密度涨落能够被热压力所克服，如果热压力比起引力来說是可以被忽略的，那么微小的密度涨落能够被无限放大，最终导致整个分子云在引力的作用下塌缩。塌缩的临界尺度为^[1]$${\displaystyle R_{\mathrm {J} }={\sqrt {\frac {15k_{B}T}{4\pi G\mu m_{H}\rho _{0}}}}}$$${\displaystyle R_{J}}$为金斯长度，${\displaystyle k_{B}}$为玻尔兹曼常数，${\displaystyle T}$为温度，${\displaystyle G}$为万有引力常数，${\displaystyle \mu }$为平均分子量，${\displaystyle m_{H}}$为氢原子质量，${\displaystyle \rho _{0}}$为云团的平均密度。如果密度扰动区域的长度大于金斯长度时，会发生引力塌缩。

可以证明，对于一个密度均匀的球体，其总引力势能为$${\displaystyle U=-{\frac {3}{5}}{\frac {GM^{2}}{R}}}$$其中${\displaystyle M}$为云团质量，${\displaystyle R}$为云团半径。云团内粒子因热运动产生的总动能为：$${\displaystyle K={\frac {3}{2}}Nk_{B}T}$$${\displaystyle N}$为粒子总数，${\displaystyle N={\frac {M}{\mu m_{H}}}}$。

根据位力定理，云团收缩的条件是${\displaystyle |U|>2K}$，因此联立两方程，云团自发收缩的尺度很容易得出：$${\displaystyle R_{\mathrm {J} }={\sqrt {\frac {15k_{B}T}{4\pi G\mu m_{H}\rho _{0}}}}}$$根据密度的定义，同样可以写出云团自发收缩的最小质量，称为金斯质量：$${\displaystyle M_{J}=({\frac {5k_{B}T}{G\mu m_{H}}})^{\frac {3}{2}}({\frac {3}{4\pi \rho _{0}}})^{\frac {1}{2}}}$$金斯长度的推导并未考虑到外界压力对云团的影响，考虑外界压力影响后，云团自发收缩的最小质量由伯納-依伯特質量给出。

当分子云的半径大于金斯长度或质量大于金斯质量时，会发生引力塌缩。塌缩的过程中介质的黏性可以忽略，因此塌缩时标是动力学时标。$${\displaystyle \tau _{\mathrm {ff} }\approx {\sqrt {\frac {r^{3}}{GM}}}\approx {\sqrt {\frac {1}{G\rho }}}}$$

• 伯納-依伯特質量
• 恒星形成
• 声速

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1. ^ Carroll, Bradley W.; Ostlie, Dale A. 当代天体物理学导论. 由姜碧沩; 李庆康; 高健; 孔令杰翻译. 北京: 科学出版社. 2023.11: 339. ISBN 978-7-03-076666-3.  请检查|date=中的日期值 (帮助)