Супертежок елемент

Супертешки елементи, познати и како задактиноидни елементи, задактиноиди — хемиски елементи со атомски број поголем од 104. [1] Наттешките елементи се оние надвор од актиноидите во периодниот систем; последниот актинид е лоренциум (атомски број 103). По дефиниција, супертешките елементи се исто така задураниумски елементи, т.е. имаат атомски број поголем од оној на ураниумот (92). Во зависност од дефиницијата за групата 3 усвоена од авторите, може да се вклучи и лоренциум за да се заврши серијата 6d.[2][3][4][5]

Глен Т. Сиборг прв го предложил концептот на актиноид, што довело до прифаќање на серијата актиноиди. Тој, исто така, предложил задактинидна серија која се движи од елементот 104 до 121 и серија суперактиноиди што приближно опфаќа елементи од 122 до 153 (иако поновата работа сугерира дека крајот на серијата суперактиноиди ќе се појави на елементот 157 наместо тоа). Во негова чест бил именуван еден од овој тип, сиборгиум. [6] [7]

Супертешките се радиоактивни и се добиваат единствено вештачки во лаборатории. Никогаш не е произведен макроскопски примерок од кој било од овие елементи. Супертешките се сите именувани по физичари и хемичари или важни места вклучени во синтезата на елементите.

Меѓународниот сојуз за чиста и применета хемија дефинира дека постои елемент ако неговиот животен век е подолг од 10−14 секунди, што е времето потребно за атомот да формира електронски облак. [8]

Познатите супертешки делови се дел од сериите 6d и 7p во периодниот систем. Освен за радерфордиум и дубниум (и лоренциум доколку е вклучен), сите познати изотопи на супертешки имаат полураспад од минути или помалку. Контроверзноста за именување на елементите вклучувала елементи 102 – 109. Некои од овие елементи на тој начин користеле систематски имиња многу години откако нивното откритие било потврдено. (Обично систематските имиња се заменуваат со трајни имиња предложени од откривачите релативно брзо по потврдувањето на откритието.)

Вовед

Синтеза на супертешки јадра

A graphic depiction of a nuclear fusion reaction
Графички приказ на реакција на јадрено соединување. Две јадра се спојуваат во едно, испуштајќи неутрон. Реакциите што создаале нови елементи до овој момент биле слични, со единствената можна разлика што понекогаш биле ослободени неколку единечни неутрони, или воопшто немало такви.

Претешкото [б 1] атомско јадро се создава во јадрена реакција која комбинира две други јадра со нееднаква големина [б 2] во едно; колку понееднакви се двете јадра во однос на масата, толку е поголема можноста двете да реагираат. [14] Материјалот направен од потешките јадра се прави цел, која потоа е бомбардирана од снопот на полесни јадра. Две јадра можат да се спојат во едно само доколку се приближат доволно блиску едно до друго; нормално, јадрата (сите позитивно наелектризирани) се одбиваат меѓусебно поради електростатско одбивање. Силното заемнодејство може да ја надмине оваа одбивност, но само на многу кратко растојание од јадрото; јадрата на зракот на тој начин се многу забрзани со цел таквото одбивање да биде незначително во споредба со брзината на јадрото на зракот. [15] Енергијата што се применува на јадрата на зракот за да ги забрза може да предизвика тие да достигнат брзина до една десетина од брзината на светлината. Меѓутоа, доколку се примени премногу енергија, јадрото на зракот може да се распадне.[15]

Самото приближување не е доволно за две јадра да се спојат: кога две јадра се приближуваат едно до друго, тие обично остануваат заедно околу 10−20 секунди и потоа се разделуваат (не мора да бидат во истиот состав како пред реакцијата) наместо да формираат едно јадро. [16] Ова се случува затоа што при обидот за формирање на едно јадро, електростатското одбивање го раскинува јадрото што се формира. Секој пар на цел и зрак се карактеризира со неговиот пресек - веројатноста дека ќе дојде до јадрено соединување доколку две јадра се приближат едно кон друго изразено во однос на попречната област што треба да ја погоди упадната честичка за да дојде до соединувањето. [б 3] Оваа соединување може да настане како резултат на квантниот ефект во кој јадрата можат да тунелираат преку електростатско одбивање. Доколку двете јадра можат да останат блиску покрај таа фаза, повеќекратните јадрени заемни дејства резултираат со прераспределба на енергијата и енергетска рамнотежа.

Надворешни видеоснимки
Visualization of unsuccessful nuclear fusion, based on calculations from the Australian National University[18]

Добиеното спојување претставува возбудена состојба [19] - наречена сложено јадро - и затоа е многу нестабилно. За да се постигне постабилна состојба, привременото спојување може да се расцепи без да се формира постабилно јадро. [20] Алтернативно, сложеното јадро може да исфрли неколку неутрони, кои би ја однеле енергијата на возбудувањето; доколку второто не е доволно за исфрлање на неутрони, спојувањето би создало гама-зрак. Ова се случува околу 10−16 секунди по првичниот јадрен судир и резултира со создавање на постабилно јадро. Дефиницијата на Заедничката работна група на МСЧПХ и МСЧПФ вели дека хемискиот елемент може да се препознае како откриен само доколку неговото јадро не се распадне во рок од 10−14 секунди. Оваа вредност била избрана како проценка за тоа колку време му е потребно на јадрото да стекне електрони и на тој начин да ги прикаже неговите хемиски својства.[21] [б 4]

Распаѓање и откривање

Зракот поминува низ целта и стигнува до следната комора, сепараторот; доколку се произведе ново јадро, тоа се носи со овој зрак.[23] Во сепараторот, новопроизведеното јадро е одвоено од другите нуклиди (оној на оригиналниот зрак и сите други продукти на реакцијата){{Efn|Ова раздвојување се заснова на тоа што добиените јадра се движат покрај целта побавно отколку јадрата на нереагираните зраци. Сепараторот содржи електрични и магнетни полиња чии ефекти врз подвижната честичка се поништуваат за одредена брзина на честичка.[24] Таквото раздвојување може да биде потпомогнато и со мерење на време на летот и мерење на енергијата на повратен удар; комбинација од двете може да овозможи да се процени масата на јадрото.[25] и се пренесува во детектор со површинска бариера, кој го запира јадрото. Означена е точната местоположба на претстојното влијание врз детекторот; означени се и неговата енергија и времето на пристигнување. Преносот трае околу 10−6 секунди; за да биде откриено, јадрото мора да преживее толку долго. Јадрото повторно се забележува откако ќе се регистрира неговото распаѓање и се мерат местоположбата, енергијата и времето на распаѓање.[23]

Стабилноста на јадрото е обезбедена од силното заемно дејство. Сепак, неговиот опсег е многу краток; како што јадрата стануваат поголеми, неговото влијание врз најоддалечените нуклеони (протони и неутрони) слабее. Во исто време, јадрото е растргнато со електростатско одбивање помеѓу протоните, а неговиот опсег не е ограничен.[26] Вкупната врзувачка енергија обезбедено од големото заемно дејство се зголемува линеарно со бројот на нуклеоните, додека електростатското одбивање се зголемува со квадратот на атомскиот број, односно вториот расте побрзо и станува сè поважен за тешките и супертешките јадра.[27][28] Така, супертешките јадра се теоретски предвидени[29] и досега е забележано[30] дека претежно се распаѓаат преку начини на распаѓање кои се предизвикани од таквото одбивање: алфа-распад и спонтано цепење.[б 5] Речиси сите алфа емитери имаат над 210 нуклеони,[32] и најлесниот нуклид кој примарно е подложен на спонтано цепење има 238.[33] Во двата режима на распаѓање, јадрата се спречени да се распаѓаат со соодветните енергетски бариери за секој режим, но тие можат да бидат тунелирани.[27][28]

Модел на апарат за создавање на супертешки елементи, заснован на сепараторот за повратен гас исполнет со Дубна поставен во Флеровата Лабораторија за јадрени реакции (ФЛЈР). Траекторијата во детекторот и апаратот за фокусирање на зракот се менува поради диполен магнет во првиот и четириполен магнет во вториот.[34]

Алфа честичките најчесто се произведуваат во радиоактивни распаѓања бидејќи масата на алфа честичка по нуклеон е доволно мала за да остави малку енергија за алфа честичката да се употреби како кинетичка енергија за да го напушти јадрото. [35] Спонтаното цепење е предизвикано од електростатско одбивање што го раскинува јадрото и создава различни јадра во различни случаи на идентични јадра. Како што се зголемува атомскиот број, спонтаното цепење брзо станува поважно: делумниот полураспад на спонтаното цепење се намалува за 23 редови на големина од ураниум (елемент 92) до нобелиум (елемент 102), [36] и до 30 редови на големина од ториум (елемент 90) до фермиум (елемент 100). Така, претходниот „модел на течни капки“ сугерирал дека спонтаното цепење ќе се случи скоро веднаш поради исчезнувањето на бариерата за цепење за јадра со околу 280 нуклеони. [37] Подоцнежниот јадрен слоест модел сугерира дека јадрата со околу 300 нуклеоните би формирале остров на стабилност во кој јадрата ќе бидат поотпорни на спонтаното цепење и првенствено ќе претрпат алфа распаѓање со подолг полураспад. Последователните откритија сугерирале дека предвидениот остров може да биде подалеку од првично предвиденото; тие, исто така, покажале дека јадрата меѓу долговечните актиноиди и предвидениот остров се деформирани и добиваат дополнителна стабилност од ефектите на обвивката. [38] Експериментите на полесни супертешки јадра, како и оние поблиску до очекуваниот остров, покажале поголема стабилност од претходно очекуваната против спонтаното цепење, покажувајќи ја важноста на ефектите на обвивката врз јадрата. [б 6]

Алфа-распадите се регистрирани од емитираните алфа честички, а распадните производи лесно се одредуваат пред вистинското распаѓање; доколку таквото распаѓање или низа последователни распаѓања произведе познато јадро, оригиналниот производ на реакцијата може лесно да се одреди. [б 7] (Дека сите распаѓања во ланецот на распаѓање навистина биле поврзани едни со други, се утврдува од местоположбата на овие распаѓања, кои мора да бидат на истото место.) Познатото јадро може да се препознае по специфичните карактеристики на распаѓањето што го претрпува, како што е енергијата на распаѓање (или поконкретно, кинетичката енергија на емитираната честичка). [б 8] Спонтаното цепење, сепак, произведува различни јадра како производи, така што оригиналниот нуклид не може да се одреди од неговите ќерки.

Според тоа, информациите достапни за физичарите кои имаат за цел да вештачки да создадат супертежок елемент се информациите собрани во детекторите: местоположбата, енергија и времето на пристигнување на честичката до детекторот и оние на неговото распаѓање. Физичарите ги анализираат овие податоци и се обидуваат да заклучат дека тие навистина биле предизвикани од нов елемент и дека не можел да биде предизвикан од различен нуклид од оној што се тврди. Честопати, обезбедените податоци се недоволни за заклучок дека дефинитивно е создаден нов елемент и нема друго објаснување за набљудуваните ефекти; биле направени грешки при толкувањето на податоците. [б 9]

Историја

Рани предвидувања

Најтешкиот елемент познат на крајот на 19 век бил ураниумот, со атомска маса од околу 240 (денес се знае дека е 238) аму. Соодветно на тоа, тој бил ставен во последниот ред од периодниот систем; ова ги поттикнало шпекулациите за можното постоење на елементи потешки од ураниумот и зошто А = 240 се сметало дека е граница. По откривањето на благородните гасови, почнувајќи со аргон во 1895 година, била разгледана можноста за потешки членови на групата. Данскиот хемичар Јулиус Томсен во 1895 година предложил постоење на шести благороден гас со Z. = 86, А = 212 и седми со Z = 118, А = 292, последното затворање период од 32 елементи што содржи ториум и ураниум.[47] Во 1913 година, шведскиот физичар Јоханес Ридберг ја проширил Томсеновата екстраполација на периодниот систем за да вклучи уште потешки елементи со атомски броеви до 460, но тој не веруваl дека овие супертешки елементи постојат или се случиле во природата.[48]

Во 1914 година, германскиот физичар Ричард Свин предложил дека елементите потешки од ураниумот, како оние околу Z. = 108, може да се најде во космичките зраци. Тој сугерирал дека овие елементи можеби нема нужно да имаат намален полураспад со зголемување на атомскиот број, што доведува до шпекулации за можноста за некои подолготрајни елементи во Z. = 98–102 и Z = 108–110 (иако разделени со краткотрајни елементи). Свин ги објавил овие предвидувања во 1926 година, верувајќи дека такви елементи може да постојат во Земјиното јадро, железните метеорити или ледените капи на Гренланд каде што биле затворени од нивното наводно космичко потекло.[49]

Откритија

Работата изведена од 1961 до 2013 година во четири лаборатории - Националната лабораторија „Лоренс Беркли“ во САД, Заедничкиот институт за јадрени истражувања во СССР (подоцна Русија), Центарот за истражување на тешки јони во ХелмхолцГерманија и Рикен во Јапонија - ги идентификувале и потврдиле елементите лоренциум до критериумите на Групацијата за работа на МСЧПХ-МСЧПФ. Овие откритија го комплетираат седмиот ред од периодниот систем. Следните два елементи, унунениум ( Z = 119) и унбинилиум (Z = 120), сè уште не се синтетизирани. Тие би ја започнале осмата периода.

Список на елементи

Карактеристики

Поради нивниот краток полураспад (на пример, најстабилниот познат изотоп на сиборгиумот има полураспад од 14 минути, а полураспадот се намалува со зголемување на атомскиот број) и нискиот принос на јадрени реакции што ги произведуваат, морало да се создадат нови методи за да се одреди нивната гасна фаза и хемија на растворот врз основа на многу мали примероци од неколку атоми. Релативистичките ефекти стануваат многу важни во овој регион на периодниот систем, предизвикувајќи пополнети 7s орбитали, празни 7p орбитали и пополнување на 6d орбитали за сите да се собираат навнатре кон атомското јадро. Ова предизвикува релативистичка стабилизација на електроните 7s и ги прави 7p орбиталите достапни во состојби на ниска возбуда..[7]

Елементите од 103 до 112, лоренциум до копернициум, ја формираат 6d серијата на преодни елементи. Експерименталните докази покажуваат дека елементите 103-108 се однесуваат како што се очекува за нивната местоположба во периодниот систем, како потешки хомолози на лутециум преку осмиум. Од нив се очекува да имаат јонски полупречник помеѓу оние на нивните хомологи од 5d преодни метали и нивните актиниодни псевдохомолози: на пример, Rf4+ се пресметува дека има јонски полупречник од 76 pm, помеѓу вредностите за Hf4+ (71 pm) и Th4+ (94 pm). Нивните јони исто така треба да бидат помалку поларизирани од оние на нивните 5d хомологи. Релативистичките ефекти се очекуваат да достигнат максимум на крајот од оваа серија, кај ренген (елемент 111) и копернициум (елемент 112). Сепак, многу важни својства на задактиниодите сè уште не се познати експериментално, иако се направени теоретски пресметки.[7]

Елементите од 113 до 118, нихониум до оганесон, треба да формираат серија од 7p, со што ќе се комплетира седмата периода во периодниот систем. Нивната хемија ќе биде под големо влијание од многу силната релативистичка стабилизација на електроните 7s и силниот ефект на спојување спин-орбита што ја „откинува“ 7p подобвивката на два дела, еден повеќе стабилизиран (7p1/2, кој држи два електрони) и еден повеќе дестабилизиран (7p3/2, задржувајќи ги четирите електрони). Овде треба да се стабилизираат пониски состојби на оксидација, продолжувајќи ги групните трендови, бидејќи и електроните 7s и 7p1/2 го покажуваат ефектот на внатрешен пар. Се очекува овие елементи во голема мера да продолжат да ги следат групните трендови, иако релативистичките ефекти играат сè поголема улога. Особено, големото разделување 7p резултира со ефективно затворање на обвивката кај флеровиумот (елемент 114) и оттука многу повисока од очекуваната хемиска активност за оганесонот (елемент 118).[7]

Оганесонот е последниот познат елемент. Следните два елементи, 119 и 120, треба да формираат серија 8s и да бидат соодветно алкални и земноалкални метали. Електроните 8s се очекува да бидат релативистички стабилизирани, така што трендот кон поголема реактивност по овие групи ќе се промени и елементите ќе се однесуваат повеќе како нивните периодични хомолози, рубидиум и стронциум. Орбиталата 7p3/2 сè уште е релативистички дестабилизирана, што потенцијално ќе им даде на овие елементи поголеми јонски полупречници и можеби дури и ќе можат да учествуваат хемиски. Во овој регион, електроните 8p се исто така релативистички стабилизирани, што резултира со конфигурација на валентните електрони во основна состојба 8s28p1 за елементот 121. Се очекува да се случат големи промени во структурата на подобвивката при преминувањето од елементот 120 до елементот 121: на пример, полупречникот на орбиталите од 5 треба драстично да се намали, од 25 борски единици во елементот 120 во возбудена [Og] 5g1 8s1 конфигурација до 0,8 борски единици во елементот 121 во возбудената [Og] 5g1 7d1 8s1 конфигурација, во феноменот наречен „радијален колапс“. Елементот 122 треба да додаде или дополнителни 7d или дополнителни 8p електрони на електронската конфигурација на елементот 121. Елементите 121 и 122 треба да бидат слични на актиниум и ториум соодветно.[7]

Во елементот 121, се очекува да започне серијата суперактиниоди, кога електроните 8s и пополнувањето 8p1/2, 7d3/2, 6f5/2, и 5g7/2 ја одредуваат хемијата на овие елементи. Целосните и точни пресметки не се достапни за елементи над 123 поради екстремната сложеност на ситуацијата:[50] орбиталите 5g, 6f и 7d треба да имаат приближно исто ниво на енергија, а во областа на елементот 160, орбиталите, 8p3/2, и 9p1/2 исто така треба да бидат приближно еднакви по енергија. Ова ќе предизвика електронските обвивки да се мешаат така што блоковиот концепт повеќе не се применува многу добро, а исто така ќе резултира со нови хемиски својства што ќе ја отежнат давањето на местоположбата на овие елементи во периодниот систем.[7]

Надвор од супертешки елементи

Предложено е елементите надвор од Z = 126 да се нарекуваат надвор од супертешките елементи.[51] Други извори се однесуваат на елементите околу Z = 164 како хипертешки елементи.[52]

Белешки

  1. ↑ Во јадрената физика, елементот се нарекува тежок доколку неговиот атомски број е висок; оловото (елемент 82) е еден пример за таков тежок елемент. Терминот „супертешки елементи“ обично се однесува на елементи со атомски број поголем од 103 (иако има и други дефиниции, како што е атомскиот број поголем од 100[9] или 112;[10] понекогаш, терминот е претставен како еквивалент на терминот „задактиниод“, што става горна граница пред почетокот на хипотетичката суперактиниодна серија).[11] Термините „тешки изотопи“ (на даден елемент) и „тешки јадра“ ​​значат она што може да се разбере во заедничкиот јазик - изотопи со голема маса (за даден елемент) и јадра со голема маса, соодветно.
  2. ↑ Во 2009 година, тим на Заедничкиот институт за јадрени истражувања (ЗИЈИ) предводен од Оганесјан ги објавиле резултатите од нивниот обид да создадат хасиум во симетрична136Xe + 136Xe реакција. Тие не успеале да набљудуваат ниту еден атом во таква реакција, ставајќи ја горната граница на пресекот, мерката за веројатност за јадрената реакција, како 2.5 pb.[12] За споредба, реакцијата што резултирала со откривање на хасиум, 208Pb + 58Fe, имала пресек на~20 pb (поконкретно, 19+19
    -11     pb), како што проценуваат откривачите.[13]
  3. ↑ Количината на енергија што се применува на честичката на зракот за да се забрза, исто така може да влијае на вредноста на пресекот. На пример, во 28
    14    Si
     + 1
    0    n
     → 28
    13    Al
     + 1
    1    p
     реакција, пресекот непречено се менува од 370 mb при 12,3 MeV до 160 mb при 18,3 MeV, со широк врв на 13,5 MeV со максимална вредност од 380 mb.[17]
  4. ↑ Оваа бројка, исто така, ја означува општоприфатената горна граница за животниот век на сложеното јадро.[22]
  5. ↑ Не сите начини на распаѓање се предизвикани од електростатско одбивање. На пример, бета-распаѓањето е предизвикано од слабото заемно дејство.[31]
  6. ↑ Веќе станало познато во 1960-тите дека основните состојби на јадрата се разликуваат по енергија и форма, како и дека одредени волшебни броеви на нуклеони одговараат на поголема стабилност на јадрото. Сепак, се претпоставувало дека нема јадрена структура во супертешките јадра бидејќи тие се премногу деформирани за да формираат една..[36]
  7. ↑ Бидејќи масата на јадрото не се мери директно, туку се пресметува од онаа на друго јадро, таквото мерење се нарекува индиректно. Можни се и директни мерења, но во најголем дел тие останале недостапни за супертешки јадра.[39] Првото директно мерење на масата на супертешко јадро било објавено во 2018 година во Националната лабораторија Лоренс Беркли (НЛЛБ).[40] Масата беше одредена од местоположбата на јадрото по преносот (местоположбата помага да се одреди нејзината траекторија, која е поврзана со односот маса-полнење на јадрото, бидејќи преносот бил извршен во присуство на магнет).[41]
  8. ↑ Доколку распаѓањето се случило во вакуум, тогаш бидејќи вкупниот импулс на изолиран систем пред и по распаѓањето мора да се зачува, јадрото-ќерка исто така би добило мала брзина. Односот на двете брзини, и соодветно на односот на кинетичките енергии, би бил обратен на односот на двете маси. Енергијата на распаѓање е еднаква на збирот на познатата кинетичка енергија на алфа честичката и онаа на јадрото ќерка.[32] Пресметките важат и за експеримент, но разликата е во тоа што јадрото не се движи по распаѓањето бидејќи е врзано за детекторот.
  9. ↑ На пример, елементот 102 бил погрешно идентификуван во 1957 година на Нобеловиот институт за физика во Стокхолм, Шведска.[42] Немало претходни дефинитивни тврдења за создавање на овој елемент, а на елементот му било доделено име од неговите шведски, американски и британски откривачи, nobelium. Подоцна се покажало дека идентификацијата била неточна.[43] Следната година, РЛ не можел да ги репродуцира шведските резултати и наместо тоа ја објавил нивната синтеза на елементот; тоа тврдење подоцна било отфрлено.[43] Заедничкиот институт за јадрени истражувања (ЗИЈИ) инсистирал на тоа дека тие се првите што го создале елементот и предложиле свое име за новиот елемент, joliotium;[44] Советското име исто така не било прифатено (ЗИЈИ подоцна се осврнал на именувањето на елементот 102 како„избрзано“).[45] Ова име било предложено на Меѓународниот сојуз за чиста и применета хемија во писмен одговор на нивната одлука за тврдењата за приоритет на откривање на елементи, потпишана на 29 септември 1992 г..[45] Името „нобелиум“ останало непроменето поради неговата широка употреба.[46]

Наводи

  1. ↑ „Superheavy Element Discovery | Glenn T. Seaborg Institute“. seaborg.llnl.gov (англиски). Посетено на 2024-09-02.
  2. ↑ 2,0 2,1 Neve, Francesco (2022). „Chemistry of superheavy transition metals“. Journal of Coordination Chemistry. 75 (17–18): 2287–2307. doi:10.1080/00958972.2022.2084394. S2CID 254097024 Проверете ја вредноста |s2cid= (help).
  3. ↑ 3,0 3,1 Mingos, Michael (1998). Essential Trends in Inorganic Chemistry. Oxford University Press. стр. 387. ISBN 978-0-19-850109-1.
  4. ↑ „A New Era of Discovery: the 2023 Long Range Plan for Nuclear Science“ (PDF). U.S. Department of Energy. October 2023. Архивирано од изворникот (PDF) на 2023-10-05. Посетено на 20 October 2023 – преку OSTI. Superheavy elements (Z > 102) are teetering at the limits of mass and charge.
  5. ↑ Kragh, Helge (2017). „The search for superheavy elements: Historical and philosophical perspectives“. arXiv:1708.04064 [physics.hist-ph].
  6. ↑ IUPAC Provisional Recommendations for the Nomenclature of Inorganic Chemistry (2004)(online draft of an updated version of the "Red Book" IR 3-6) Архивирано на 19 февруари 2008 г.
  7. ↑ 7,0 7,1 7,2 7,3 7,4 7,5 Morss, Lester R.; Edelstein, Norman M.; Fuger, Jean, уред. (2006). The Chemistry of the Actinide and Transactinide Elements (3rd. изд.). Dordrecht, The Netherlands: Springer. ISBN 978-1-4020-3555-5.
  8. ↑ „Kernchemie“. www.kernchemie.de.
  9. ↑ Krämer, K. (2016). „Explainer: superheavy elements“. Chemistry World (англиски). Посетено на 2020-03-15.
  10. ↑ „Discovery of Elements 113 and 115“. Lawrence Livermore National Laboratory. Архивирано од изворникот на 2015-09-11. Посетено на 2020-03-15.
  11. ↑ Eliav, E.; Kaldor, U.; Borschevsky, A. (2018). „Electronic Structure of the Transactinide Atoms“. Во Scott, R. A. (уред.). Encyclopedia of Inorganic and Bioinorganic Chemistry (англиски). John Wiley & Sons. стр. 1–16. doi:10.1002/9781119951438.eibc2632. ISBN 978-1-119-95143-8. S2CID 127060181.
  12. ↑ Oganessian, Yu. Ts.; Dmitriev, S. N.; Yeremin, A. V.; и др. (2009). „Attempt to produce the isotopes of element 108 in the fusion reaction 136Xe + 136Xe“. Physical Review C (англиски). 79 (2): 024608. doi:10.1103/PhysRevC.79.024608. ISSN 0556-2813.
  13. ↑ Münzenberg, G.; Armbruster, P.; Folger, H.; и др. (1984). „The identification of element 108“ (PDF). Zeitschrift für Physik A. 317 (2): 235–236. Bibcode:1984ZPhyA.317..235M. doi:10.1007/BF01421260. S2CID 123288075. Архивирано од изворникот (PDF) на 7 June 2015. Посетено на 20 October 2012.
  14. ↑ Subramanian, S. (28 August 2019). „Making New Elements Doesn't Pay. Just Ask This Berkeley Scientist“. Bloomberg Businessweek. Посетено на 2020-01-18.
  15. ↑ 15,0 15,1 Ivanov, D. (2019). „Сверхтяжелые шаги в неизвестное“ [Superheavy steps into the unknown]. nplus1.ru (руски). Посетено на 2020-02-02.
  16. ↑ Hinde, D. (2017). „Something new and superheavy at the periodic table“. The Conversation (англиски). Посетено на 2020-01-30.
  17. ↑ Kern, B. D.; Thompson, W. E.; Ferguson, J. M. (1959). „Cross sections for some (n, p) and (n, α) reactions“. Nuclear Physics (англиски). 10: 226–234. Bibcode:1959NucPh..10..226K. doi:10.1016/0029-5582(59)90211-1.
  18. ↑ Wakhle, A.; Simenel, C.; Hinde, D. J.; и др. (2015). Simenel, C.; Gomes, P. R. S.; Hinde, D. J.; и др. (уред.). „Comparing Experimental and Theoretical Quasifission Mass Angle Distributions“. European Physical Journal Web of Conferences. 86: 00061. Bibcode:2015EPJWC..8600061W. doi:10.1051/epjconf/20158600061. hdl:1885/148847. ISSN 2100-014X.
  19. ↑ „Nuclear Reactions“ (PDF). стр. 7–8. Посетено на 2020-01-27. Published as Loveland, W. D.; Morrissey, D. J.; Seaborg, G. T. (2005). „Nuclear Reactions“. Modern Nuclear Chemistry (англиски). John Wiley & Sons, Inc. стр. 249–297. doi:10.1002/0471768626.ch10. ISBN 978-0-471-76862-3.
  20. ↑ Krása, A. (2010). „Neutron Sources for ADS“ (PDF). Faculty of Nuclear Sciences and Physical Engineering. Czech Technical University in Prague: 4–8. Архивирано од изворникот на 2017-09-18. Посетено на 2025-03-04 – преку Wayback Machine.CS1-одржување: бот: непознат статус на изворната URL (link)
  21. ↑ Wapstra, A. H. (1991). „Criteria that must be satisfied for the discovery of a new chemical element to be recognized“ (PDF). Pure and Applied Chemistry. 63 (6): 883. doi:10.1351/pac199163060879. ISSN 1365-3075.
  22. ↑ Hyde, E. K.; Hoffman, D. C.; Keller, O. L. (1987). „A History and Analysis of the Discovery of Elements 104 and 105“. Radiochimica Acta. 42 (2): 67–68. doi:10.1524/ract.1987.42.2.57. ISSN 2193-3405. S2CID 99193729.
  23. ↑ 23,0 23,1 Chemistry World (2016). „How to Make Superheavy Elements and Finish the Periodic Table [Video]“. Scientific American (англиски). Посетено на 2020-01-27.
  24. ↑ Hoffman, Ghiorso & Seaborg 2000, стр. 334.
  25. ↑ Hoffman, Ghiorso & Seaborg 2000, стр. 335.
  26. ↑ Beiser 2003, стр. 432.
  27. ↑ 27,0 27,1 Pauli, N. (2019). „Alpha decay“ (PDF). Introductory Nuclear, Atomic and Molecular Physics (Nuclear Physics Part). Université libre de Bruxelles. Посетено на 2020-02-16.
  28. ↑ 28,0 28,1 Pauli, N. (2019). „Nuclear fission“ (PDF). Introductory Nuclear, Atomic and Molecular Physics (Nuclear Physics Part). Université libre de Bruxelles. Посетено на 2020-02-16.
  29. ↑ Staszczak, A.; Baran, A.; Nazarewicz, W. (2013). „Spontaneous fission modes and lifetimes of superheavy elements in the nuclear density functional theory“. Physical Review C. 87 (2): 024320–1. arXiv:1208.1215. Bibcode:2013PhRvC..87b4320S. doi:10.1103/physrevc.87.024320. ISSN 0556-2813.
  30. ↑ Audi et al. 2017, стр. 030001-129–030001-138.
  31. ↑ Beiser 2003, стр. 439.
  32. ↑ 32,0 32,1 Beiser 2003, стр. 433.
  33. ↑ Audi et al. 2017, стр. 030001-125.
  34. ↑ Aksenov, N. V.; Steinegger, P.; Abdullin, F. Sh.; и др. (2017). „On the volatility of nihonium (Nh, Z = 113)“. The European Physical Journal A (англиски). 53 (7): 158. Bibcode:2017EPJA...53..158A. doi:10.1140/epja/i2017-12348-8. ISSN 1434-6001. S2CID 125849923.
  35. ↑ Beiser 2003.
  36. ↑ 36,0 36,1 Oganessian, Yu. (2012). „Nuclei in the "Island of Stability" of Superheavy Elements“. Journal of Physics: Conference Series. 337 (1): 012005-1–012005-6. Bibcode:2012JPhCS.337a2005O. doi:10.1088/1742-6596/337/1/012005. ISSN 1742-6596.
  37. ↑ Oganessian, Yu. Ts. (2004). „Superheavy elements“. Physics World. 17 (7): 25–29. doi:10.1088/2058-7058/17/7/31. Посетено на 2020-02-16.
  38. ↑ Schädel, M. (2015). „Chemistry of the superheavy elements“. Philosophical Transactions of the Royal Society A: Mathematical, Physical and Engineering Sciences (англиски). 373 (2037): 20140191. Bibcode:2015RSPTA.37340191S. doi:10.1098/rsta.2014.0191. ISSN 1364-503X. PMID 25666065.
  39. ↑ Oganessian, Yu. Ts.; Rykaczewski, K. P. (2015). „A beachhead on the island of stability“. Physics Today. 68 (8): 32–38. Bibcode:2015PhT....68h..32O. doi:10.1063/PT.3.2880. ISSN 0031-9228. OSTI 1337838. S2CID 119531411.
  40. ↑ Grant, A. (2018). „Weighing the heaviest elements“. Physics Today (англиски). doi:10.1063/PT.6.1.20181113a. S2CID 239775403 Проверете ја вредноста |s2cid= (help).
  41. ↑ Howes, L. (2019). „Exploring the superheavy elements at the end of the periodic table“. Chemical & Engineering News (англиски). Посетено на 2020-01-27.
  42. ↑ „Nobelium - Element information, properties and uses | Periodic Table“. Royal Society of Chemistry. Посетено на 2020-03-01.
  43. ↑ 43,0 43,1 Kragh 2018, стр. 38–39.
  44. ↑ Kragh 2018, стр. 40.
  45. ↑ 45,0 45,1 Ghiorso, A.; Seaborg, G. T.; Oganessian, Yu. Ts.; и др. (1993). „Responses on the report 'Discovery of the Transfermium elements' followed by reply to the responses by Transfermium Working Group“ (PDF). Pure and Applied Chemistry. 65 (8): 1815–1824. doi:10.1351/pac199365081815. S2CID 95069384. Архивирано (PDF) од изворникот 25 November 2013. Посетено на 7 September 2016.
  46. ↑ Commission on Nomenclature of Inorganic Chemistry (1997). „Names and symbols of transfermium elements (IUPAC Recommendations 1997)“ (PDF). Pure and Applied Chemistry. 69 (12): 2471–2474. doi:10.1351/pac199769122471.
  47. ↑ Kragh 2018, стр. 6
  48. ↑ Kragh 2018, стр. 7
  49. ↑ Kragh 2018, стр. 10
  50. ↑ van der Schoor, K. (2016). Electronic structure of element 123 (PDF) (Thesis). Rijksuniversiteit Groningen.
  51. ↑ Hofmann, Sigurd (2019). „Synthesis and properties of isotopes of the transactinides“. Radiochimica Acta. 107 (9–11): 879–915. doi:10.1515/ract-2019-3104. S2CID 203848120.
  52. ↑ Laforge, Evan; Price, Will; Rafelski, Johann (2023). „Superheavy elements and ultradense matter“. The European Physical Journal Plus. 138 (9): 812. arXiv:2306.11989. Bibcode:2023EPJP..138..812L. doi:10.1140/epjp/s13360-023-04454-8.

Библиографија

Периоден систем на елементите
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18
I H He
II Li Be B C N O F Ne
III Na Mg Al Si P S Cl Ar
IV K Ca Sc Ti V Cr Mn Fe Co Ni Cu Zn Ga Ge As Se Br Kr
V Rb Sr Y Zr Nb Mo Tc Ru Rh Pd Ag Cd In Sn Sb Te  I  Xe
VI Cs Ba La Ce Pr Nd Pm Sm Eu Gd Tb Dy Ho Er Tm Yb Lu Hf Ta W Re Os Ir Pt Au Hg Tl Pb Bi Po At Rn
VII Fr Ra Ac Th Pa U Np Pu Am Cm Bk Cf Es Fm Md No Lr Rf Db Sg Bh Hs Mt Ds Rg Cn Nh Fl Mc Lv Ts Og
Алкален метал Земноалкален метал Лан­таноид Актиноид Преоден метал Слаб метал Металоид Повеќеатомски неметал Двоатомски неметал Благороден гас Непознати
хемиски
својства
Index: pl ar de en es fr it arz nl ja pt ceb sv uk vi war zh ru af ast az bg zh-min-nan bn be ca cs cy da et el eo eu fa gl ko hi hr id he ka la lv lt hu mk ms min no nn ce uz kk ro simple sk sl sr sh fi ta tt th tg azb tr ur zh-yue hy my ace als am an hyw ban bjn map-bms ba be-tarask bcl bpy bar bs br cv nv eml hif fo fy ga gd gu hak ha hsb io ig ilo ia ie os is jv kn ht ku ckb ky mrj lb lij li lmo mai mg ml zh-classical mr xmf mzn cdo mn nap new ne frr oc mhr or as pa pnb ps pms nds crh qu sa sah sco sq scn si sd szl su sw tl shn te bug vec vo wa wuu yi yo diq bat-smg zu lad kbd ang smn ab roa-rup frp arc gn av ay bh bi bo bxr cbk-zam co za dag ary se pdc dv dsb myv ext fur gv gag inh ki glk gan guw xal haw rw kbp pam csb kw km kv koi kg gom ks gcr lo lbe ltg lez nia ln jbo lg mt mi tw mwl mdf mnw nqo fj nah na nds-nl nrm nov om pi pag pap pfl pcd krc kaa ksh rm rue sm sat sc trv stq nso sn cu so srn kab roa-tara tet tpi to chr tum tk tyv udm ug vep fiu-vro vls wo xh zea ty ak bm ch ny ee ff got iu ik kl mad cr pih ami pwn pnt dz rmy rn sg st tn ss ti din chy ts kcg ve
Prefix: a b c d e f g h i j k l m n o p q r s t u v w x y z 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9

Portal di Ensiklopedia Dunia

Portal : Agama
Agama
Portal : Bahasa
Bahasa
Portal : Biografi
Biografi
Portal : Budaya
Budaya
Portal : Ekonomi
Ekonomi
Portal : Elektronika
Elektronika
Portal : Film
Film
Portal : Filsafat
Filsafat
Portal : Geografi
Geografi
Portal : Indonesia
Indonesia
Portal : Ilmu
Ilmu
Portal : Lingkungan
Lingkungan
Portal : Masyarakat
Masyarakat
Portal : Matematika
Matematika
Portal : Militer
Militer
Portal : Mitologi
Mitologi
Portal : Musik
Musik
Portal : Olahraga
Olahraga
Portal : Pendidikan
Pendidikan
Portal : Politik
Politik
Portal : Sastra
Sastra
Portal : Sejarah
Sejarah
Portal : Seni
Seni
Portal : Teknologi
Teknologi

Kembali kehalaman sebelumnya